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欧拉留给我们的语言

欧拉的部分影响在于那些似乎一直存在的事物。他创造或推广了: $f(x)$表示$x$的功能; 字母 $e$ 为自然对数的底,$e \approx 2{,}71828$; 字母$\pi$表示圆周长与直径之比(符号已 存在,但传播它的是欧拉); $i$为虚数单位,同$i^2 = -1$; $\Sigma$ 表示总和。 等号与字母 π 符号也有诞生日。等号 $=$ 是威尔士人罗伯特·雷科德在 1557 年的《砺智石》(The Whetstone of Witte)一书中发明的,为的是不必一遍又一遍地写"等于"。他选了两条一样长的平行线,因为他解释说,没有什么东西比它们更相等了。字母 $\pi$ 是希腊词 periphéreia(圆周)的首字母,另一位威尔士人威廉·琼斯在 1706 年第一次以今天的含义使用它。欧拉从 1730 年代开始使用它,他的著作使它成为标准。 欧拉之眼诞生于这样的想法:通过欧拉的眼睛、通过历史和历史来看待数学。 拉丁语和希腊语的原始单词。许多符号在此过程中失去了意义。 根 square,例如,在拉丁语中它是基数quadratum,正方形的边:4的根是 一个正方形面积 4。 平方根作为平方的边。欧拉之眼系列 基数平方如何变成√(点击前进) radix quadratum 4 aequalis 2:“面积4的正方形的边等于2”。 抄写员缩写:rad quad 4 aq 2。 它们更缩写为:ra qua 4 aq 2。 还有更多:r q 4 aq 2。 直到r“吞掉”这个数字,成为我们今天使用的符号:$\sqrt{4} = 2$。 欧拉生活在一个伟大的转折点之中。我们在网站上讲述的方式是,数学经历了 五个时代: 0–1637绘图性质:欧几里得几何。 1637–1830解码本质:微积分,从笛卡尔到欧拉。 1830–1890模仿和设计自然:伽罗瓦群。 1890–1980控制性质:哈密顿向量和四元数。 1980–今天创造自然:曼德尔布罗特的分形几何。 数学时代:几何、微积分、群、向量和动力学。欧拉之眼系列 莱昂哈德·欧拉的所有主题 · ← 莱昂哈德·欧拉的一生 · 巴塞尔问题 →

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停机问题:没有机器能回答的问题

1928 年,德国人大卫·希尔伯特提出了一个挑战,他称之为 Entscheidungsproblem,即“判定问题”:找到一种机械程序,对任何用逻辑语言写出的数学命题,都能在有限时间内回答它是真是假。如果这样的程序存在,数学就会变成一条流水线:只要写下问题,摇动手柄即可。 希尔伯特相信答案是肯定的。八年后,图灵和美国人阿隆佐·丘奇各自用不同的方法证明,答案是否定的。 一个更简单的问题 图灵没有正面进攻希尔伯特的问题。他先找到一个更朴素、却没有任何机器能回答的问题。今天人们这样讲述它: 给定一个程序和一个输入,这个程序终究会停机,还是会永远运行下去? 有时候很容易知道。把一个数加 1 的程序立刻就停。一个毫无出口地数 $1,2,3,\ldots$ 的程序永远不停。但有些很短的程序,谁也不知道答案。例如下面这个程序,它检验著名的哥德巴赫猜想——每个大于 2 的偶数都是两个素数之和: 从 $n=4$ 开始。 如果 $n$ 不是两个素数之和,就停机。 否则,把 $n$ 加 2,回到第 2 步。 这个程序停机当且仅当猜想不成立。知道它会不会停,就等于解决一个自 1742 年以来悬而未决的问题。一种判定程序是否停机的通用方法,可以一举解决这个问题以及许多其他问题。 证明 用反证法,假设存在一台机器 $P$ 能完成这项工作。它接收一个程序 $M$ 的描述和一个输入 $x$,并且总能在有限时间内回答: $$P(M,x)=\begin{cases}\text{“停机”}&\text{若 }M\text{ 在输入 }x\text{ 上停机},\\ \text{“不停机”}&\text{若 }M\text{ 永远运行}.\end{cases}$$有了 $P$,再造一台新机器——唱反调的 $D$。它接收一个程序 $M$ 的描述,然后这样做: 问 $P$:当 $M$ 收到它自己的描述作为输入时会怎样; 如果 $P$ 说“停机”,$D$ 就进入无限循环; 如果 $P$ 说“不停机”,$D$ 就停机。 致命的问题来了:当 $D$ 收到它自己的描述时,会怎样? 如果 $D(D)$ 停机,那么 $P$ 对 $D(D)$ 的回答是“不停机”,$P$ 错了。 如果 $D(D)$ 不停机,那么 $P$ 的回答是“停机”,$P$ 又错了。 两种情况下 $P$ 都出错。所以机器 $P$ 不存在。$\blacksquare$

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二项式级数与魔鬼的级数

发散级数是魔鬼的发明,在它们上面建立任何证明都是一种耻辱。 — 尼尔斯·亨里克·阿贝尔,致霍尔姆伯的信(1826 年 1 月) 1665 年,年轻的牛顿发现,二项式公式对于非整数的指数也成立: $$(1+x)^m=1+mx+\frac{m(m-1)}{2}x^2+\frac{m(m-1)(m-2)}{6}x^3+\cdots$$当 $m$ 是正整数时,这个和在 $m+1$ 项之后就停止了。当 $m=\frac12$ 或 $m=-1$ 时,它永远不会停:这是一个级数,一个有无穷多项的和。牛顿、欧拉以及 18 世纪的所有数学家都用这个级数取得了巨大成功。几乎没有人问过它什么时候成立。 阿贝尔在中学时就认识了这个级数。16 岁时,他注意到欧拉对二项式公式的证明只对有理数指数成立,于是尝试把它推广到所有的数。八年后,他在柏林以严格得多的方式重新研究了这个问题。 级数骗人的时候 取 $m=-1$。级数给出 $$\frac1{1+x}=1-x+x^2-x^3+x^4-\cdots$$当 $x=\frac12$ 时,左边是 $\frac23$,右边 $1-0.5+0.25-0.125+\cdots$ 确实趋近于 $0.666\ldots$ 但当 $x=1$ 时,右边变成 $1-1+1-1+\cdots$,在 $1$ 和 $0$ 之间来回跳,拿不定主意,而左边等于 $\frac12$。欧拉接受这个和"就是" $\frac12$。当 $x=2$ 时情况更糟:左边是 $\frac13$,右边 $1-2+4-8+16-\cdots$ 无限增大。 部分和不趋近于任何数的级数称为发散级数。18 世纪的数学家们随意地摆弄这类级数,有时得出荒谬的结果。在法国,柯西从 1821 年起用他的《分析教程》开始整顿秩序。阿贝尔在巴黎读了柯西的书,并且走得更远。 阿贝尔的证明 在 1826 年发表于《克雷勒杂志》的文章中,阿贝尔以完全严格的方式研究了二项式级数,指数 $m$ 可以是任意的,甚至是复数,$x$ 也可以是任意的。他证明了当 $|x|<1$ 时级数收敛于 $(1+x)^m$,并精确描述了在边界 $|x|=1$ 上会发生什么。这是第一次有人对牛顿的级数做到这一点。 在区间内部,级数表现得非常好。取 $m=\frac12$,系数是 $1,\ \frac12,\ -\frac18,\ \frac1{16},\ -\frac5{128},\dots$,于是 $$\sqrt{1+x}=1+\frac x2-\frac{x^2}8+\frac{x^3}{16}-\frac{5x^4}{128}+\cdots$$对于 $\sqrt{1.2}$,取 $x=0.2$:

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什么是群:三角形的六种对称

用纸剪一个正三角形,把三个角编号为 1、2、3,放在桌上画好的轮廓上。有多少种方法可以把三角形拿起来再放回去,使它恰好盖住同一个轮廓? 有六种。可以什么都不做;转 $120°$ 或 $240°$;或者绕三条轴之一把三角形翻过来,每条轴经过一个角和对边的中点。 正三角形的六种对称。数字表示每个角最后到了哪里:e 什么都不动,r 顺时针转 120°,r² 转 240°,s₁、s₂、s₃ 沿虚线轴翻折三角形。Euler’s Eyes 绘图 我们把什么都不做的动作记作 $e$,两个旋转记作 $r$ 和 $r^2$,三个翻折记作 $s_1, s_2, s_3$,其中 $s_1$ 沿竖直轴,$s_2$ 沿经过右下角的轴,$s_3$ 沿经过左下角的轴。 对称的乘法表 连续做两个动作,结果总是六个之一。例如,转两次 $120°$ 就是转 $240°$:$r$ 之后再做 $r$ 得到 $r^2$。转三次回到起点:$r^3=e$。我们用 $a\star b$ 表示"先做 $a$,再做 $b$"。用纸三角形把所有组合都试一遍,就得到完整的表: $a\star b$ $e$ $r$ $r^2$ $s_1$ $s_2$ $s_3$ $e$ $e$ $r$ $r^2$ $s_1$ $s_2$ $s_3$ $r$ $r$ $r^2$ $e$ $s_2$ $s_3$ $s_1$ $r^2$ $r^2$ $e$ $r$ $s_3$ $s_1$ $s_2$ $s_1$ $s_1$ $s_3$ $s_2$ $e$ $r^2$ $r$ $s_2$ $s_2$ $s_1$ $s_3$ $r$ $e$ $r^2$ $s_3$ $s_3$ $s_2$ $s_1$ $r^2$ $r$ $e$ 行表示第一个动作,列表示第二个动作。用纸验证其中一格:转 $120°$ 后,角 1 到了右下,角 3 到了上方。再沿竖直轴翻折,角 3 留在上方,下面两个角交换位置。原来在左下的角 2 最后到了右下,正是它一开始所在的位置。这就是 $s_2$ 的效果:$r\star s_1=s_2$。

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纳皮尔的两个点:对数的定义

纳皮尔没有我们今天使用的指数记号。为了定义对数,他借助一幅运动的图景,那时离牛顿和莱布尼茨创立微积分还早得很。 定义 设想两个点同时出发。第一个点 $P$ 沿长度为 $10^7$ 的线段 $AB$ 运动,它每一时刻的速度都等于离 $B$ 还剩的距离:开始很快,然后不断减速,永远到不了终点。第二个点 $Q$ 沿一条无限长的直线运动,速度始终等于 $P$ 的初速度。 当 $P$ 离 $B$ 的距离为 $x$ 时,$Q$ 走过的距离就是 $x$ 的对数。 请启用 JavaScript 以使用这个交互图形。完整的推理见正文。 为什么是 $10^7$?纳皮尔想要的是正弦的对数,正弦用于天文和航海。当时正弦不是 0 到 1 之间的数,而是一个大半径圆中半弦的长度,这样可以避免分数。纳皮尔取半径为 $10^7$,于是正弦是至多八位的整数。 今天的算法 有了微积分,这个定义就成了一个微分方程。设 $P$ 剩下的距离为 $x(t)$,速度为 $-x'(t)=x(t)$,且 $x(0)=10^7$。解为 $$x(t)=10^7e^{-t}.$$点 $Q$ 以恒定速度 $10^7$ 运动,所以走过了 $y=10^7t$。消去 $t$: $$\boxed{\operatorname{NapLog}(x)=10^7\ln\frac{10^7}{x}.}$$例如,当 $P$ 走到一半时,$x=5\,000\,000$, $$\operatorname{NapLog}(5\,000\,000)=10^7\ln2\approx6\,931\,472.$$注意,纳皮尔的对数随 $x$ 增大而减小,并且 $\operatorname{NapLog}(10^7)=0$。公式里藏着数 $e\approx2.71828$,它要到一个多世纪后才由欧拉命名。纳皮尔从未写出它,但他的对数除去比例因子之外,就是以 $1/e$ 为底的对数。 乘积变成和 由公式可以得出使对数表有用的性质。因为 $\ln$ 把乘积变成和, $$\operatorname{NapLog}\!\left(\frac{xy}{10^7}\right)=\operatorname{NapLog}(x)+\operatorname{NapLog}(y).$$因子 $10^7$ 很麻烦:每次做乘法都要记得除以它。这是纳皮尔和布里格斯在 1615 年决定编一张新表、令 $\log1=0$、$\log10=1$ 的原因之一。

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《分析力学》:一本没有图的书

翻开牛顿 1687 年的《原理》,几乎每一页都有图:三角形、椭圆、箭头、切线。翻开一百年后、1788 年出版的拉格朗日《分析力学》,一幅图也看不到。作者本人在序言里自豪地预先说明了这一点,并补充道: 热爱分析的人会高兴地看到力学成为分析的一个新分支,并会感谢我这样扩展了它的领域。 — 约瑟夫-路易·拉格朗日,《分析力学》序言(1788) 《分析力学》(Méchanique analitique)初版扉页,巴黎,1788 年。Joseph-Louis Lagrange · Wikimedia Commons · 公有领域 这本书是在柏林写的,带到巴黎时已经差不多完成了。没有出版商愿意为这样一本艰深的论著冒险,是年轻的阿德里安-马里·勒让德说服了一位书商出版它,并校对了校样。据说印好的书送来后,拉格朗日在一段消沉的日子里两年都没有打开它。 力的麻烦 在牛顿力学里,要知道一个物体怎样运动,必须列出作用在它上面的所有力,再像箭头一样把它们加起来。比如在单摆中,作用的有重力和绳子的张力。重力好办,张力却不然:它每时每刻都在变化,事先谁也不知道。它的作用只是让小球拴在绳上,但即便如此,还是得先把它算出来,才能得到运动。 拉格朗日想要一种方法,让这些约束力根本不出现。 一个函数管全部 拉格朗日的想法是用随意选择的坐标来描述系统,哪种最自然就用哪种。对单摆来说,一个数就够了:绳子与竖直方向的夹角 $\theta$。然后用这些坐标写出两种能量: $T$,运动的能量(今天叫动能); $V$,因位置而储存的能量(今天叫势能)。 再组成一个函数,今天叫作拉格朗日量: $$L=T-V.$$真实的运动就是满足欧拉-拉格朗日方程的那一个,只是现在用时间 $t$ 代替 $x$: $$\frac{d}{dt}\frac{\partial L}{\partial\dot q}-\frac{\partial L}{\partial q}=0,$$其中 $q$ 是坐标,上面带一点的 $\dot q$ 是它的速度,这是牛顿的记号。这是一份配方:写出 $L$,求导,令其为零。没有图,也没有箭头。 第一个检验:自由落体 对于高度为 $h$、质量为 $m$ 的物体,运动的能量是 $T=\frac12m\dot h^2$,储存的能量是 $V=mgh$。于是 $$\begin{aligned}L&=\tfrac12m\dot h^2-mgh,\\ \frac{\partial L}{\partial\dot h}&=m\dot h,\qquad\frac{\partial L}{\partial h}=-mg.\end{aligned}$$方程变成 $m\ddot h+mg=0$,即 $\ddot h=-g$:物体以恒定加速度 $g$ 下落。这是伽利略的定律,一个箭头也没画就重新得到了。 单摆 现在来看让牛顿吃力的例子。质量为 $m$ 的小球挂在长为 $\ell$ 的绳子上。设角度为 $\theta$,小球的速度是 $\ell\dot\theta$,位于悬挂点下方 $-\ell\cos\theta$ 的高度。所以

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土星环不可能是固体

因此,唯一可能存在的环系,是由无数互不相连的粒子组成的,它们按照各自的距离以不同的速度绕行星运转。 — 詹姆斯·克拉克·麦克斯韦,《论土星环运动的稳定性》(1859) 1610 年,伽利略用望远镜观察土星,以为这颗行星长着"耳朵"。1655 年,惠更斯认识到那是一个又薄又平、不与行星接触的环。两百年后,仍然没有人知道这个环 是由什么 构成的。是像黑胶唱片那样的实心圆盘?是液体?还是一团石块? 1855 年,剑桥大学把这个问题选为 亚当斯奖 的题目。这个奖是为纪念预言了海王星存在的天文学家约翰·柯西·亚当斯而设立的。参赛者要弄清什么样的环才能保持稳定。当时 24 岁的麦克斯韦为此花了两年时间。他是唯一的参赛者。 环上的开普勒定律 先从任何做圆周运动的物体都知道的事情说起。质量为 $M$ 的行星的引力提供向心力: $$\frac{GMm}{r^2}=\frac{mv^2}{r}\quad\Longrightarrow\quad v=\sqrt{\frac{GM}{r}}.$$越远越慢。这就是开普勒第三定律,行星绕太阳运行时遵守它。对土星,$GM\approx3.79\times10^{16}$ m³/s²。主环从离行星中心约 74 600 千米延伸到约 136 800 千米。于是: 到土星中心的距离 轨道速度 绕行一周的时间 74 600 千米(内缘) 22.5 km/s 5.8 小时 92 000 千米 20.3 km/s 7.9 小时 117 600 千米 18.0 km/s 11.4 小时 136 800 千米(外缘) 16.7 km/s 14.3 小时 内缘不到 6 小时转一圈;外缘要 14 个多小时。 为什么实心环不行 在刚性圆盘上,所有点转一圈的时间都一样:圆盘像轮子一样整体转动。所以每一点的速度随距离 增大,$v=\omega r$;而引力却要求速度 减小,$v=\sqrt{GM/r}$。不可能在所有点上同时满足这两者。 如果圆盘按适合中间部分的速率转动,外面部分就转得太快,维持它在轨道上所需的力只能来自圆盘本身的刚性,圆盘会被向外拉伸;里面部分转得太慢,会被向内拉。整个环将承受巨大的应力。麦克斯韦算出,没有任何已知材料能承受;他还证明了更多:即使是一个理想的均匀实心环也是 不稳定的。最小的不平衡都会让环漂移,最终撞上行星。惠更斯想象的是实心环;它不可能存在。

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布朗运动:数原子

如果这里讨论的运动确实能被观察到,那么经典热力学对于在显微镜下可分辨的空间就不能再被视为严格有效,而精确测定真实的原子大小也就成为可能。 — 阿尔伯特·爱因斯坦,《物理学年鉴》(1905 年 5 月) 1905 年,许多物理学家和化学家仍然怀疑原子是否存在。化学在这个假设下运作得很好,但没有人见过原子;一些重要的科学家,比如奥地利物理学家恩斯特·马赫和德国化学家威廉·奥斯特瓦尔德,认为原子只是一种方便计算的说法。爱因斯坦找到了一种看见它们的办法,或者说几乎看见:通过它们对大到能在显微镜下看到的东西产生的效应。 停不下来的花粉 1827 年,苏格兰植物学家罗伯特·布朗在显微镜下观察悬浮在水中、从某种植物花粉里释放出来的微小颗粒。它们不停地动,曲折而无目的。布朗起初以为这是生命,但他用玻璃粉和石粉也看到了同样的现象,而它们显然不是活的。这种运动从不停止,没有人能解释。 爱因斯坦提出了解释:每个颗粒时时刻刻都受到来自四面八方的水分子撞击。每秒有上万亿次撞击,它们几乎相互抵消,但并非完全如此:某一瞬间,偶然一侧的撞击比另一侧多,颗粒就跳一小下。就像一只沙滩球被一群看不见的人推来推去。 随机游走 我们来简化一下。设想一个颗粒,每隔一段时间 $\delta t$ 就向右或向左迈一步,步长为 $a$,向两边的机会各一半,每一步都与之前的步无关。走了 $N$ 步之后,位置是 $$x_N=\xi_1+\xi_2+\cdots+\xi_N,\qquad \xi_i=\pm a.$$平均而言,颗粒哪儿也没去:向右和向左的步子相互抵消,$\langle x_N\rangle=0$。但这并不意味着它停在原地!正确的问题是它通常走 多远,为此我们看位置的平方: $$x_N^2=\sum_i\xi_i^2+\sum_{i\neq j}\xi_i\xi_j.$$每个 $\xi_i^2$ 都等于 $a^2$。不同步的乘积 $\xi_i\xi_j$ 以相同的机会取 $+a^2$ 或 $-a^2$,所以平均为零。剩下 $$\langle x_N^2\rangle=Na^2.$$典型距离,即这个值的平方根,是 $a\sqrt N$。走 100 步后,颗粒通常离起点 10 步;走 10 000 步后,离起点 100 步。写成 $N=t/\delta t$,并把 $D=\frac{a^2}{2\,\delta t}$ 称为 扩散系数, $$\boxed{\langle x^2\rangle=2Dt.}$$距离随着 时间的平方根 增长。要走两倍远,就得等四倍的时间。这就是为什么一块方糖在不搅动的茶里要很久才能让整杯茶变甜。 平面上的随机游走:2 000 步,每步长 1,方向随机。走了这么多步之后,粒子离起点只有大约 45 步,即 2 000 的平方根。Euler’s Eyes 绘图 爱因斯坦的公式 爱因斯坦的决定性一步,是把在显微镜下测得的 $D$ 与液体和分子的性质联系起来。对于在黏度为 $\eta$、绝对温度为 $T$ 的液体中半径为 $r$ 的球,他证明了

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洛必达法则:卖给侯爵的课

我承认,我从伯努利两位先生的见识中获益良多,尤其是那位年轻的、现任格罗宁根教授的先生。我毫不客气地采用了他们的发现,以及莱布尼茨先生的发现。 — 洛必达侯爵,《无穷小分析》序言(1696) 1691 年,纪尧姆·德·洛必达侯爵 30 岁,有爵位,有城堡,还有一份热情:弄懂莱布尼茨的微积分。这门学问刚刚发表,在法国几乎没有人读得懂。当比几乎所有人都更懂微积分的瑞士青年约翰·伯努利来到巴黎时,侯爵聘他做了私人教师。 约翰回到瑞士后,课程通过书信继续。1694 年 3 月 17 日,洛必达给他写信,提出了一个不寻常的提议:每年 300 里弗尔的年金,条件是约翰回答他的问题,把自己的发现寄给他,并且不告诉任何其他人。约翰新婚不久,又没有职位,就答应了。 《用于理解曲线的无穷小分析》扉页(巴黎,1696),第一本微分学教科书。Wikimedia Commons · 公有领域 两年后,《用于理解曲线的无穷小分析》在巴黎出版,封面上没有作者姓名,但人人都知道是洛必达写的。这是历史上 第一本微分学教科书,条理清晰,在欧洲用作微积分教材将近一个世纪。第 9 章里有一条计算 $\frac00$ 型极限的法则。 问题:零除以零 我们常常想知道,当 $x$ 趋近某点 $a$,而 分子和分母 都趋于零时,分式 $\frac{f(x)}{g(x)}$ 趋于什么。例如 $$\lim_{x\to0}\frac{\sin x}{x}.$$代入 $x=0$ 得到 $\frac00$,这没有意义。分式可能趋于任何值,也可能不趋于任何值。必须比较两个函数趋于零的 快慢。 约翰的想法 在 $a$ 附近,可导函数很像它的切线: $$f(x)\approx f(a)+f'(a)(x-a),\qquad g(x)\approx g(a)+g'(a)(x-a).$$如果 $f(a)=g(a)=0$,剩下的是 $$\frac{f(x)}{g(x)}\approx\frac{f'(a)(x-a)}{g'(a)(x-a)}=\frac{f'(a)}{g'(a)}.$$造成 $\frac00$ 的因子 $(x-a)$ 约掉了。法则说:如果 $f(a)=g(a)=0$,且右边的极限存在,则 $$\boxed{\lim_{x\to a}\frac{f(x)}{g(x)}=\lim_{x\to a}\frac{f'(x)}{g'(x)}.}$$对正弦:$\lim\frac{\sin x}{x}=\lim\frac{\cos x}{1}=1$。如果新的商仍是 $\frac00$,就再用一次法则: $$\lim_{x\to0}\frac{e^x-1-x}{x^2}=\lim_{x\to0}\frac{e^x-1}{2x}=\lim_{x\to0}\frac{e^x}{2}=\frac12.$$严格的证明要用到十九世纪的柯西中值定理。约翰用的是无穷小推理:在 $a$ 附近"几乎为零"的 $f$ 和 $g$ 各是一个无穷小,两个无穷小之比就是它们的微分之比 $\frac{df}{dg}$。

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热尔曼定理与费马大定理

大约在 1637 年,皮埃尔·德·费马在一本书的页边写道,当 $n$ 大于 2 时,方程 $$x^n+y^n=z^n$$没有正整数解,并说他有一个绝妙的证明,可惜页边太窄写不下。这就是费马大定理。没有人找到过他的证明,这个问题直到 1994 年才由安德鲁·怀尔斯解决。 到 1800 年为止,进展很有限。费马证明了 $n=4$ 的情形,欧拉证明了 $n=3$ 的情形。只需研究素数指数 $n=p$ 就够了,但每个素数都需要专门的技巧,没有人能越过 3。索菲·热尔曼是第一个一次就对无穷多个指数证明了某种结论的人。 两种情形 索菲把问题分成两部分。假设存在一个解 $x^p+y^p=z^p$。要么 $x$、$y$、$z$ 三个数都不是 $p$ 的倍数,今天称为第一情形;要么其中某个是,称为第二情形。她的定理处理的是第一情形。 热尔曼定理。 如果 $p$ 是奇素数,且 $2p+1$ 也是素数,那么不存在都不是 $p$ 的倍数的整数 $x, y, z$,使得 $x^p+y^p=z^p$。 $2p+1$ 也是素数的素数 $p$,今天称为索菲·热尔曼素数:$3, 5, 11, 23, 29, 41, 53, 83, 89, \ldots$ 以 p = 5 为例的思路 我们来看 $p=5$ 时证明的核心,这时 $2p+1=11$。假设 $x^5+y^5=z^5$。把一切都放到模 11 下来看。正如我们在写给高斯的信中看到的,五次幂模 11 只能是 $0$、$1$ 或 $-1$。 如果三个数都不是 11 的倍数,三个五次幂就都是 $\pm1$。但两个 $\pm1$ 之和只能是 $-2$、$0$ 或 $2$,而这些模 11 都不是 $\pm1$: